Molecular Structure by Diffraction Methods

Name: Molecular Structure by Diffraction Methods
Author: Royal Society of Chemistry
ISBN: 9780851865072

Royal Society of Chemistry

Lingua: inglese

Editore: Royal Society of Chemistry, 1973

0851865070 / 9780851865072

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Titolo: Molecular Structure by Diffraction Methods
Autore: Royal Society of Chemistry
Editore: Royal Society of Chemistry
Anno di pubblicazione: 1973
Condizione: New
Rilegatura: Gebunden
Lingua: inglese
ISBN 10: 0851865070
ISBN 13: 9780851865072

Estratto. © Ristampato con autorizzazione. Tutti i diritti riservati.

Molecular Structure by Diffraction Methods Volume 1

A Review of the Recent Literature Published up to March 1972

By G.A. Sim, L. E. Sutton

The Royal Society of Chemistry

Part I Electron Diffraction, 1, 
Introduction to Part I By L. E. Sutton, 3, 
Chapter 1 Theory and Accuracy By H. M. Seip, 7, 
Chapter 2 Structure Determinations: Organic Compounds By B. Beagley, 59, 
Chapter 3 Structure Determinations: Organometallic and Inorganic Compounds By B. Beagley, 111, 
Chapter 4 The Interplay between Spectroscopy and Electron Diffraction By A. G. Robiette, 160, 
Introduction to Parts II and III By G. A. Sim, 199, 
201, 
1 Introduction, 203, 
2 Conformation and Other Stereochemical Problems, 205, 
3 Hydrogen-bonded Systems, 208, 
4 Oxides and Other Inorganic Compounds, 220, 
5 Amino-acids, Peptides, and Other Natural Products, 222, 
6 Neutron Diffraction in the Study of Molecular Electrondensity Distributions, 223, 
7 The Phase Problem in Neutron Crystallography, 228, 
Part III X-Ray Diffraction, 231, 
Chapter 1 Aromatic and Unsaturated Compounds By A. F. Cameron, 233, 
Chapter 2 Charge-transfer Complexes and Other Intra-molecular Associations By A. F. Cameron, 282, 
Chapter 3 Saturated Hydrocarbons, Heterocyclic Analogues and Derivatives By A. F. Cameron, 293, 
Chapter 4 Natural Products and Small Biological Molecules By A. F. Cameron, 329, 
Chapter 5 Globular Proteins By T. l. Blundell and J. F. Cutfield, 385, 
Chapter 6 Antibiotic Ligands and Model Compounds By M. R. Truter, 429, 
Chapter 7 Titanium, Zirconium, and Hafnium By M. B. Hursthouse, 443, 
Chapter 8 Vanadium, Niobium, and Tantalum By M. B. Hursthouse, 451, 
Chapter 9 Chromium, Molybdenum, and Tungsten By Lj. Manojlovic-Muir, 459, 
Chapter 10 Manganese, Rhenium, and Technetium By Lj. Manojlovit-Muir, 480, 
Chapter 11 Iron, Ruthenium, and Osmium By Lj. Manojlovic-Muir, 492, 
Chapter 12 Cobalt, Rhodium, and Iridium By Lj. Manojlovic-Muir and K. W. Muir, 529, 
Chapter 13 Nickel, Palladium, and Platinum By K. W. Muir, 580, 
Chapter 14 Copper, Silver, and Gold By K. W. Muir, 631, 
Chapter 15 Mixed Cluster Complexes By K. W. Muir, 692, 
Chapter 16 Lanthanides and Actinides By M. B. Hursthouse, 702, 
Chapter 17 Zinc, Cadmium, and Mercury By M. B. Hursthouse, 716, 
Chapter 18 Boron, Aluminium, Gallium, Indium, and Thallium By M. B. Hursthouse, 730, 
Chapter 19 Carbon, Silicon, Germanium, Tin, and Lead By M. B. Hursthouse, 742, 
Chapter 20 Nitrogen, Phosphorus, Arsenic, Antimony, and Bismuth By M. B. Hursthouse, 756, 
Chapter 21 Oxygen, Sulphur, Selenium, and Tellurium By M. B. Hursthouse, 779, 
Chapter 22 Fluorine, Chlorine, Bromine, and Iodine By M. B. Hursthouse, 789, 
Chapter 23 Lithium, Sodium, Potassium, Rubidium, and Caesium By M. B. Hursthouse, 791, 
Chapter 24 Beryllium, Magnesium, Calcium, Strontium, and Barium By M. B. Hursthouse, 797, 
Author Index, 805,

CHAPTER 1

Part I

ELECTRON DIFFRACTION

Introduction to Part I: Electron Diffraction Studies on Vapours

BY L. E. SUTTON

The part which electron diffraction studies on vapours can play in the elucidation of molecular structure is commonly regarded as much more restricted than that of X-ray crystallographic studies. This view needs a great deal of qualification. It is true that much more complex structures can be tackled by the latter method because of the three-dimensional information which can be obtained from a crystal. Thermally unstable species must be examined at low temperatures and therefore often in crystalline form. Ionic species can usually be examined only in crystals. However, for compounds which are not too complex and which can be vapourized satisfactorily, electron diffraction can and, broadly speaking, usually does give more accurate determinations of interatomic distances than X-ray crystallography. Hydrogen atoms can be more readily placed by electron diffraction. For the examination of species which exist only in the vapour phase, for finding the shape and size of a free molecule not constrained by packing, or for the study of gas-phase equilibrium, e.g. of conformational isomers, and the evaluation of ΔH and ΔS values, it is necessarily the method to use.

I have been vividly reminded of the progress in techniques by sorting through some old electron diffraction photographs taken in the 1930s. The great potential increase in accuracy and reliability which stemmed from the development of rotating sector cameras just after the War has been brilliantly realized. This has come about by combining instrumental observations of scattering intensity, which the new cameras made possible, with more rigorous theoretical treatments and the resources of high-speed computing. Error analysis has become vastly more sophisticated. The accuracy in favourable cases is as high as that of microwave spectroscopy, indeed the limiting factors are now seen to be the same in both methods, viz. the correct treatment of the effects of vibration.

The further hopes which once may have been entertained, that electron diffraction could be used independently of spectroscopy to derive the complete vibrational characteristics of molecules, have not been realized. Instead, it has become apparent that the best way to determine a structure precisely is to combine electron diffraction and spectroscopy.

There has been no shortage of excellent reviews of methodology; and there have been extensive reviews of results, but these have usually been restricted to some particular fields or interests. In the present Report the aim has been to have a fresh look at the fundamentals of the scattering process and then a very critical look at accuracy. This has been done by Dr. H. M. Seip of the Oslo school. It has proved impossible this year to review the development of apparatus adequately so this is being left for a future volume. A search of the literature of the past six to seven years has shown that the amount of interesting structural information which has come from electron diffraction studies is far greater than had been realized; so a serious attempt has been made by Dr. B. Beagley to present a comprehensive survey of it all, emphasizing the general structural principles which emerge. This has been a major task, but it has brought together a wealth of chemically significant facts and ideas. Dr. A. G. Robiette has reviewed the present state of the interplay between electron diffraction and spectroscopy which has been one of the growing points in structural studies and which promises to be of even greater importance. Here also it has proved impossible to cover the whole field adequately this year; but a general survey has been given. Most of the major topics have thus been covered, but there is one task which ought to be attempted when the time is ripe. This is to make a systematic comparison of structures of molecules as free molecules and in the crystal so that more understanding of the effects of interaction, in the most general sense, of a molecule with its environment may be developed.

I should like to thank the contributors, Dr. Seip, Dr. Beagley and Dr. Robiette for their spirited and willing help. The number of people working in this field is still relatively limited and there is a good deal of personal co-operation which has, as always, made it a pleasure to be a participant on, or a bit beyond the fringe.

Regrets have often been expressed that there have been no later volumes of "Tables of Interatomic Distances and Configuration in Molecules and Ions" after the original volume, published in 1958, and the supplementary one published in 1965. I decided long ago that this task must be given over to a professional, full-time team. Readers will know that, under the general direction of Mrs. Olga Kennard who was one of the Sectional Scientific Editors of these volumes, three bibliographical volumes for crystal structures have already been published in the series "Molecular Structures and Dimensions". It is good news that, in this same series, a numerical volume on "Interatomic Distances, 1960–65, Organic and Organometallic Crystal Structures" will appear early in 1973 and that a bibliographical volume on vapour-phase structure determinations by diffraction and spectroscopic methods, covering a long period of time, will appear in the summer of 1973. There is a longer term plan for publishing numerical results of vapour-phase investigations. Dr. Barbara Starck of the Sektion Strukturdokumentation, Zentrum Chemie-Physik-Mathematik, at the University of Ulm, is planning a volume in the Landolt–Börnstein series which will include microwave and electron diffraction data. Professor K. Kuchitsu and Professor E. Hirota are co-operating in this venture.

In this Part of the Report, the general aim has been to describe what has happened since about 1965. The four chapters have been written rather differently, as befits the different topics. Those on theory and accuracy (Chapter 1) and on the Interaction of Spectroscopy and Electron Diffraction (Chapter 4) are not intended to give a comprehensive review of all that has been written in the time span covered, but to present the main ideas that have developed and the conclusions that have emerged. On the other hand, the chapters on results (2 and 3) are intended to be Comprehensive. More exactly, all relevant papers abstracted in Bulletin Signaletique from January 1965 until August 1972 are mentioned, and additional material has been added when it was available. Dr. Beagley has endeavoured, nevertheless, to avoid producing a mere list of bond lengths, by developing discussions based on the simpler approaches which commonly are still used by authors to rationalize their results.

There is now a general and lively appreciation of the limitations imposed by intramolecular vibrations on the observation and even on the definition of interatomic distances, and much thought has been given to trying to solve the difficulties. This topic is discussed extensively in Chapter 4. It is necessary here to remind readers in a preliminary fashion of the need to be careful and critical in comparing and in using reported distances. To facilitate comparisons the bond lengths quoted in Chapters 2 and 3 are rg [i.e. rg(0)] values unless otherwise stated. Dr. Beagley has converted literature values to rg values where these are not given specifically. A standard convention has also been adopted for estimates of error: they are all standard deviations. Errors are given in a variety of ways in the literature, so Dr. Beagley has attempted to convert them all to a common basis. When there have been difficulties in deciding what type of distance has been used or the meaning of an error estimate, he has given his subjective estimates. Lastly, it is an interesting fact that every paper reviewed uses the Ångstrom unit, no doubt because it is so convenient, and this unit is therefore used throughout this part of the Report (1 Å = 10-10 m; so 1 nm = 10 Å).

1 Theory and Accuracy

BY H. M. SEIP

1 Theory

Introduction. — The theory necessary to carry out a fairly accurate electron-diffraction investigation was developed many years ago. The bases of the theory are to be found in papers by Rutherford, Debye, and Ehrenfest. Thus most of the theory was available when Davisson and Germer and Thomson made their famous experiments on the diffraction of electrons by crystals and so verified de Broglie's relation, and when Mark and Wierl carried out the first experiments on scattering of electrons by gases. An important contribution to the theory was also made by Faxén and Holtsmark in 1927, but their results were not applied to structure determinations by gas electron diffraction until about two decades ago.

Several review papers dealing with structure determination by gas electron diffraction have been published. Many of these include a discussion of the scattering theory commonly applied. Parts of the theory are also found in many textbooks on quantum mechanics and on scattering theory. Recently, the first textbook devoted exclusively to structure determinations by gas electron diffraction has also appeared. It seems therefore unnecessary to derive here the usual expressions applied in structure analysis. However, the most important expressions obtained by considering the atoms as spherically symmetrical force fields and using the independent atom approximation, are given below, and the approximations involved are discussed in some detail. A discussion of electron diffraction as a tool for studying conformational equilibria and determining thermodynamic properties forms the last part of this Section. The study of molecules with large amplitudes of vibration is mentioned, though this topic is also discussed in Chapter 4.

Basic Theory. — Scattering by a Spherically Symmetrical Force Field. To obtain the expressions for the intensity of fast electrons scattered elastically by a molecule, it is useful to begin by considering the scattering of electrons by spherically symmetrical force fields. The Schrodinger equation for one electron may be written

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (1)

where k2 = 2mE/h2 (k = p/h = 2π/λ where λ is the electron wavelength), and U(r)= (2m/h2)V (r)(V is the potential energy for the electron in the field). The asymptotic form of the acceptable solution of (1) is

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (2)

where the wavefunction for the incident beam is eikz. By the use of basic quantum mechanics it is found that the intensity is

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (3)

where θ is the scattering angle, and Io is the intensity of the incident beam. f(θ), the scattering amplitude, may be determined by the partial wave method. The result is a sum over Legendre polynomials (Pi)

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (4)

f (θ) is a complex quantity, and η(θ) is the argument of f(θ).

To be able to carry out this summation, the phase shifts in the partial waves, δl, must be known. An approximate expression, known as Born's phase shift formula, is

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (5)

jl is the spherical Bessel function of order l. This expression is valid for small δ. If we expand

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (6)

and neglect δl2 and higher terms, the combination of equations (4) and (5) gives

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (7)

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (8)

The expression (7) is known as the scattering amplitude in the first Born approximation. Notice that the scattering amplitude is real in this approximation.

The potential V (r) may be expressed in terms of the electron density, p (r'), if the scatterer is an atom, i.e.

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (9)

Combination of (9) and (7) gives

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (10)

where F(s) is the atom form factor

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (11)

and ao the Bohr radius.

The expression (10) is also easily obtained by the use of Green's function. Let G(r,r') be a solution of

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (12)

Using the properties of Dirac's δ-function it is seen that

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (13)

satisfies equation (1). The solution of (12) may be obtained by complex integration

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (14)

The first Born approximation to ψ(r)is obtained by substituting

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (15)

in the integrand in (13), i.e. by assuming that the scattered wave is negligible compared to the incident wave. Better approximations may (presumably) be obtained by iteration. The first Born approximation to ψ(r), combined with the asymptotic form of (14) andequation (2), give f(Bθ) [equation (10)].

The intensity of electrons scattered by a spherically symmetrical atom is thus approximately [see equations (3) and (10)]

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (16)

This relation may also be obtained from Rutherford's expression for the scattering by a point charge.

Until Glauber and Schomaker showed that the first Born approximation is far from valid for molecules with atoms differing considerably in atomic numbers, the expression (10) was used in all electron-diffraction investigations. The calculation of accurate scattering amplitudes by means of equation (4) has greatly contributed to the increased reliability of the electron-diffraction method. This is further discussed below (pp. 21 and 40), but it may be mentioned here that |f| and η values for a series of atoms were first published by Ibers and Hoerni, who used the WKB method. More accurate values, based partly on numerical solution of (1), have recently been published (cf. Figure 1).

Scattering by Molecules; Independent Atom Approximation. The intensity of electrons scattered elastically by a molecule is in the Debye–Ehrenfest theory obtained using the first Born approximation for the scattering amplitudes and assuming that the atoms scatter independently. In the independent atom approximation applied today complex scattering amplitudes [see equation (4)] are used.

For a rigid system of M atoms considered to be independent scattering centres, the intensity of electrons scattered elastically becomes

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (17)

[R is used here for the distance between the points of diffraction and observation, although r was used in the previous section, e.g. equations (3) and (16). This is done to avoid confusion with the interatomic distances rij].

If it is assumed that the inelastically scattered intensity is completely incoherent (see p.26), the total intensity is given by

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (18)

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (19)

and Si is the inelastic scattering factor for atom i.

Ib is often referred to as the background.

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (20)

The structure-dependent part [Im(S)] may be written

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (21)

[cf. equation (4)].

Equation (21) is only valid for a rigid system. To include the interatomic vibrations the intensity expression must be replaced by

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (22)

where Pij(r)dr gives the probability that the distance between the atoms i and j is between r and r + dr.

In most cases Gaussian distance distributions are assumed, i.e.

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (23)

where uij is the root-mean-square amplitude of vibration, and rij now denotes the mean distance between the atoms i and j. To perform the integration in (22) we expand

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (24)

Using only the first term in the expression, Im(s) becomes

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (25)

where

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (26)

Using the two first terms in (24) and the approximation

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED]

the result is

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (27)

It has been shown that if a distance distribution corresponding to the ground state of the Morse oscillator is used for Pij(r), the expression (27) is to a first approximation replaced by

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (28)

κij which may be called the asymmetry constant, is related to the constant a in the Morse potential and to the mean amplitude. In many cases one may use

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (29)

a is often about 2 Å-1 for bond distances. A more accurate expression derived for diatomic molecules, which gives the correct temperature dependence, is

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED]

where x = hv/kT.

Structure Analysis; Theoretical Expressions. — Modified Molecular Intensity Functions and Radial Distribution Functions. Various research groups use slightly different methods in structure analysis. The author usually applies the |f(s)| values for two atoms in the molecule (k and l, see later how to choose these atoms) to compute a modified molecular intensity function

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (30)

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (31)

and M is the number of atoms in the molecule.

In the first Born approximation, equation (10), we get

[MATHEMATICAL EXPRESSION OMITTED] (32)

Figure 2 shows some examples of g(s) calculated from (31). The variation in g(s) is large only when the atoms i and j differ considerably in atomic numbers.

The choice of |fk| and |fl| in equation (30) is somewhat arbitrary and was more important before modern computers became available. The g functions were then usually assumed to be constant with s. Equations (31) and (32) show that this approximation may be fairly good in most cases by proper choice of the atoms k and l. Today one may very well do least-squares refinements (see p. 19 and p. 44) without modifying the molecular intensity curve.

(Continues...)

Excerpted from Molecular Structure by Diffraction Methods Volume 1 by G.A. Sim, L. E. Sutton. Copyright © 1973 The Chemical Society. Excerpted by permission of The Royal Society of Chemistry.
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a) Ci riserviamo il diritto di proprietà sui beni fino alla saldo completo di tutti i crediti derivanti dal rapporto commerciale in corso. Prima del trasferimento della proprietà dei beni sotto riserva non sono ammissibili la costituzione di pegno o il trasferimento di garanzie.

b) Potrà rivendere i beni nell’ambito dell’attività commerciale. In tal caso cederà fin da ora tutti i crediti pari all’importo di fatturazione che matureranno dalla Sua vendita, a noi; noi ne accetteremo la cessione. Continuerà ad essere autorizzato all’incasso del credito. Qualora non rispetti i Suoi obblighi di pagamento, ci riserviamo comunque il diritto di incassare i crediti direttamente.

c) In caso di giunzione o miscelazione dei beni sotto riserva acquisiremo al momento della lavorazione la comproprietà sulla nuova cosa proporzionalmente al rapporto del valore di fatturazione dei beni sotto riserva rispetto agli altri oggetti lavorati.

d) Ci obblighiamo a svincolare le garanzie a noi dovute su Sua richiesta, nella misura in cui il valore realizzabile dalle nostre garanzie superi i crediti garantiti di oltre il 10%. La scelta delle garanzie da sbloccare spetta a noi.

§ 4 Garanzia

(1) Valgono i diritti di garanzia legale per vizi.

(2) Come consumatore siete pregati di controllare la merce al momento della consegna per verificare la completezza, la presenza di difetti evidenti e di danni di trasporto e di comunicare eventuali reclami il prima possibile a noi e allo spedizioniere. In caso di omissione ciò non ha effetto sui diritti di garanzia legali.

(3) Se una caratteristica della merce si discosta dai requisiti oggettivi, la deviazione si considera concordata solo se l’utente ne è stato adeguatamente informato prima dalla sottoscrizione del contratto e la deviazione è stata esplicitamente e separatamente concordata tra le parti.

(4)
Nel caso si trattasse d'aziende, alle suddette norme di garanzia si applicano le seguenti differenze:

a) In riferimento alla qualità della merce, sono da ritenersi valide esclusivamente le informazioni fornite da noi e la descrizione di prodotto fornita dal produttore, e non altre pubblicità, promozioni pubbliche e dichiarazioni del produttore.

b) In caso di difetti garantiamo, a nostra totale discrezione, la riparazione o la sostituzione. Se il difetto non viene eliminato, l’utente ha la possibilità di richiederne una riduzione del prezzo o di recedere dal contratto. L'eliminazione dei difetti si considera fallita dopo il secondo tentativo, a meno che non sia possibile dimostrare che l’impossibilità d'eliminare uno specifico difetto sia riconducibile a qualcos'altro, in particolare al tipo di merce, al difetto stesso o ad altre circostanze. In caso di riparazione, non sosterremo alcun costo aggiuntivo derivante dalla spedizione della merce in un luogo diverso dal luogo d'adempimento, a meno che il luogo di spedizione non corrisponda a quello d' utilizzo della merce.

c) Il periodo di garanzia è di un anno dalla consegna della merce. La riduzione del termine non si applica:

per danni a noi imputabili in modo colposo derivanti da lesioni alla vita, al corpo o alla salute e per altri danni causati da dolo o colpa grave;
qualora avessimo intenzionalmente occultato il difetto o offerto una garanzia sulla qualità della merce;
a beni che sono utilizzati in un edificio secondo le loro normali istruzioni per l'uso de i cui difetti siano riconducibili a questo;
in caso di richieste di ricorsi legali contro di noi in rapporto ai diritti di garanzia.

§ 5 Legge applicabile, luogo di adempimento, foro competente

(1) Vale il diritto tedesco. Per i consumatori questa legge applicabile vale solo se la tutela concessa non venga sottratta dalle disposizioni vincolanti del diritto dello stato di residenza abituale del consumatore (principio della prevalenza della norma più favorevole).

(2) Il luogo di adempimento per tutte le prestazioni ai rapporti commerciali con noi e il foro competente sono la nostra sede, qualora Lei non sia un consumatore ma un commerciante, una persona giuridica di diritto pubblico oppure un patrimonio separato di diritto pubblico.. Lo stesso vale qualora Lei non abbia un foro competente generale in Germania o nell’Unione Europea o se il domicilio o la residenza abituale non siano noti al momento della citazione in giudizio. Rimane salva la facoltà di rivolgersi al tribunale di un altro foro competente.

(3) Le disposizioni della Convezione di Vienna sulla vendita internazionale di beni sono espressamente non applicabili.

II. Informazioni per il cliente

Identità del venditore

Moluna GmbH
Münsterstr. 105
48268 Greven
Germania
Telefono: 02571/5698933
e-mail: abe@moluna.de

Informazioni relative alla formulazione del contratto

I passaggi tecnici connessi alla conclusione del contratto, la conclusione stessa del contratto e le opzioni di correzione sono eseguiti in conformità alla normativa "conclusione del contratto" nelle nostre condizioni commerciali standard (parte I.).

Lingua contrattuale, salvataggio del testo contrattuale

3.1 La lingua contrattuale è l'italiano.

3.2 Il testo contrattuale completo non viene salvato presso di noi. Prima dell'invio dell'ordine i dati contrattuali possono essere stampati mediante la funzione di stampa del browser oppure salvati elettronicamente. Dopo il ricevimento dell'ordine da parte nostra i dati di ordinazione, le informazioni prescritte per legge per contratti di vendita a distanza e le Condizioni Aziendali generali vengono reinviate a voi per e-mail.

Caratteristiche principali della merce o del servizio

Le caratteristiche essenziali della merce e/o prestazione si trovano nella relativa offerta.

Prezzi e modalità di pagamento

5.1 I prezzi riportati nelle rispettive offerte rappresentano prezzi complessivi. Contengono tutti i componenti del prezzo, comprese tutte le imposte.

5.2 Le spese di spedizione maturate non son comprese nel prezzo di acquisto. Sono richiamabili attraverso un pulsante corrispondentemente contrassegnato sul nostro sito internet oppure nella relativa offerta, durante il processo di ordinazione vengono mostrati a parte e devono essere sostenuti da parte sua, a meno che la spedizione non sia gratuita.

5.3 I metodi di pagamento a sua disposizione sonovisibili premendo un pulsante corrispondentemente contrassegnato sul nostro sito internet oppure nella relativa offerta.

5.4 Qualora non diversamente specificato per singole modalità di pagamento, i diritti al pagamento risultanti dal contratto stipulato scadono subito.

Termini di consegna

6.1 Le condizioni, il termine nonché le limitazioni di fornitura eventualmente esistenti sono visibili premendo un pulsante corrispondentemente contrassegnato sul nostro sito internet oppure nella relativa offerta.

Salvo diversamente specificato nella descrizione dell'articolo o nelle nostre condizioni di fornitura, la consegna della merce avviene entro 3-5 giorni dalla stipula del contratto (in caso di pagamento anticipato concordato, dopo la data del vostro mandato di pagamento).

6.2 Qualora siate consumatori è stabilito per legge che il rischio della perdita casuale o del deterioramento casuale della cosa venduta durante la spedizione passa al cliente solo al momento della consegna della merce, indipendentemente dal fatto se la spedizione e assicurata o meno. Questo non vale se avete incaricato autonomamente una ditta di trasporti non nominata da noi oppure una persona responsabile dell'esecuzione della spedizione.

Se siete un imprenditore la fornitura e la spedizione avvengono a vostro rischio e pericolo.

Diritto di garanzia legale per vizi

La responsabilità per difetti si basa sulle regole di "garanzia" contenute nelle nostre Condizioni Generali (parte I).

ultimo aggiornamento: 01.01.2022

Dichiarazione sulla tutela dei dati

Purché non diversamente indicato successivamente, la messa a disposizione dei suoi dati personali non è prescritta né dalla legge, né contrattualmente, né è necessaria al momento della stipula del contratto. Non è tenuto/a a mettere a disposizione i suoi dati. La non concessione dei dati non ha alcuna conseguenza. Ciò vale solo purché, nell’ambito dei successivi processi di elaborazione non vengano fornite indicazioni divergenti.
I “dati personali” sono tutte quelle informazioni che si riferiscono a una persona fisica identificata o identificabile.

Responsabile
Se lo desidera, può contattarci. I dati di contatto del responsabile del trattamento dei dati si trovano tra le note legali.

Rilevamento, elaborazione e inoltro dei dati personali durante gli ordini
Durante l’ordine, rileviamo ed elaboriamo i vostri dati personali solamente a scopo di adempimento e disbrigo del vostro ordine nonché per quanto necessario all’elaborazione della vostra richiesta. La predisposizione dei dati è necessaria alla stipula del contratto. Una non predisposizione non consente di stipulare il contratto. L’elaborazione avviene sulla base dell’art. 6 paragrafo 1 lettera b del RGPD ed è necessaria all’adempimento di un contratto con voi.
Una trasmissione dei vostri dati avviene, per esempio, all’azienda da voi selezionata e all’offerente di spedizione, prestatore di servizi di pagamento, offerente di servizi per il disbrigo dell’ordine e dell’IT. In tutti i casi, ci atteniamo rigorosamente alle disposizioni di legge. Il volume della trasmissione dei dati si limita al minimo.

Durata del salvataggio
Alla fine dell’espletamento del contratto, i dati vengono innanzitutto salvati per la durata del termine di garanzia, quindi nel rispetto dei termini di conservazione legislativi, in particolare dal punto di vista fiscale e commerciale, e poi eliminati dopo il termine di scadenza, purché lei non abbia acconsentito all’ulteriore elaborazione e utilizzo.

Diritti dell’interessato
In caso siano presenti i dispositivi legali, ha a disposizioni i diritti dall’articolo 15 fino a 20 del RGPD: diritto di informazione, autorizzazione, eliminazione, limitazione dell’elaborazione e trasmissibilità dei dati.
Inoltre, secondo l’Art. 21 (1) del RGPD, ha a disposizione un diritto di revoca contro le elaborazioni, che si basano sull’art. 6 (1) del RGPD, nonché contro l’elaborazione a scopo di pubblicità diretta.

Diritto di lamentela presso le autorità di vigilanza
Secondo l’art. 77 del RGPD, ha il diritto di presentare una lamentela all'autorità di vigilanza, se ha il sospetto che l’elaborazione dei suoi dati personali non sia avvenuta regolarmente.

Diritto di revoca
Se le elaborazioni dei dati personali elencati si basano sul nostro legittimo interesse secondo l'art. 6 par. 1 lettera f del RGPD, avete il diritto, per motivi che si originano dalla vostra particolare situazione, a revocare in qualunque momento queste elaborazioni con effetto per il futuro.
A revoca avvenuta, l’elaborazione dei dati interessati viene terminata, a meno che possiamo testimoniare motivi obbligatori per l’elaborazione e relativi alla protezione, che superano i vostri interessi, diritti e libertà oppure se l’elaborazione serve a far valere, esercitare o difendere dei diritti.

ultimo aggiornamento: 10.01.2022

Diritto di recesso

Se sei un consumatore puoi recedere dal contratto in conformità con quanto segue. Per Consumatore si intende qualsiasi persona fisica che agisce per scopi estranei alla propria attività commerciale, imprenditoriale, artigianale o professionale.

Informazioni sul diritto di recesso

Diritto legale di recesso

Hai il diritto di recedere dal presente contratto entro 14 giorni senza fornire alcuna motivazione.

Il periodo di recesso scade dopo 14 giorni dal giorno in cui tu o una terza parte, diversa dal vettore e da te indicata, acquisisce il possesso fisico dell'ultimo bene o dell'ultimo lotto o pezzo.

Per esercitare il diritto di recesso, compila e invia elettronicamente una dichiarazione esplicita sul nostro sito Web, alla voce “I miei acquisti” nella sezione “Mio account”. Ti comunicheremo senza indugio una conferma di ricezione di tale recesso su un supporto durevole (ad es. via e-mail).

Per rispettare il termine di recesso, è sufficiente inviare la comunicazione relativa all'esercizio del diritto di recesso prima della scadenza del periodo di recesso stesso.

Effetti del recesso

In caso di recesso dal presente contratto, ti rimborseremo tutti i pagamenti ricevuti, compresi i costi di spedizione (ad eccezione dei costi supplementari derivanti dalla tua eventuale scelta di un tipo di spedizione diverso dal tipo meno costoso di consegna standard da noi offerto).

Potremo effettuare una detrazione dal rimborso per la perdita di valore dei beni forniti, qualora tale perdita sia il risultato di una manipolazione non necessaria da parte tua.

Eseguiremo il rimborso senza indebito ritardo e non oltre 14 giorni dal giorno in cui saremo informati della tua decisione di recedere dal presente contratto.

Il rimborso sarà effettuato utilizzando lo stesso mezzo di pagamento da te usato per la transazione iniziale, salvo che tu non abbia espressamente concordato altrimenti; in ogni caso, non dovrai sostenere alcun costo quale conseguenza di tale rimborso.

Possiamo trattenere il rimborso finché non avremo ricevuto i beni oppure finché non avrai fornito la prova di averli rispediti, a seconda di quale condizione si verifichi per prima.

Dovrai rispedire i beni o consegnarli a moluna, Greven, Germany, senza indebito ritardo e, in ogni caso, entro 14 giorni dal giorno in cui ci hai comunicato la tua volontà di recedere dal presente contratto. Il termine è rispettato se rispedisci i beni prima della scadenza del periodo di 14 giorni. I costi diretti della restituzione dei beni saranno a tuo carico. Sei responsabile solo della diminuzione del valore dei beni risultante da una manipolazione diversa da quella necessaria per stabilire la natura, le caratteristiche e il funzionamento dei beni stessi.

Eccezioni al diritto di recesso

Il diritto di recesso non si applica a:

La fornitura di giornali, periodici o riviste ad eccezione dei contratti di abbonamento; e
La fornitura di contenuto digitale non fornito su un supporto materiale (ad es. su un CD o DVD), se al momento dell'invio dell'ordine hai accettato l'inizio dell'esecuzione e hai riconosciuto che non avresti potuto recedere una volta iniziata l'esecuzione.

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